Ядро сечения в сопромате это

Ядро сечения и его свойства:

При внецентренном сжатии стремятся подбирать такие размеры поперечного сечения, чтобы во всех его точках не возникали растягивающие напряжения. Для этого нейтральная ось должна проходить вне сечения, не пересекая его.

Если нейтральная ось будет последовательно касаться различных точек контура поперечного сечения не пересекая его, то точка приложения силы опишет некоторую кривую, называемую границей ядра сечения.

При построении ядра сечения необходимо провести множество нейтральных осей, касательных к контуру поперечного сечения и не пересекающих его. Затем для каждой нейтральной оси определить координаты точек границы ядра сечения, которые последовательно соединить (кривой или прямой). Полученная фигура и будет ядром сечения.

Критическое напряжение. Гибкость стержней. Приемы применимости формул Эйлера. Предельная гибкость. Эмпирическая формула Ясинского.

Из опыта с линейкой следует причина разрушения линейки, не нарушение условий прочности, а потеря приданной ей формы равновесия, т.е. потеря устойчивости, следовательно, сжатие стержня, кроме проверки их на устойчивость.

Возвращение после снятия нагрузки в первоначальное положение называется устойчивым равновесием стержней, а наоборот – неустойчивым.

Таким образом, между устойчивой и неустойчивой формой существуют переходные критические состояния.

Наибольшая сжимающая сила (нагрузка ) до которой сохраняется устойчивость первоначальной формы равновесия стержня, называется критической силой

F кр. – неустойчивая форма равновесия

Деформация стержня, выражающая в искривлении под действием сжимающих сил направленных вдоль его оси, называется продольным изгибом.

Е – модуль продольной упругости

Imin – осевой момент инерции.

Критическое напряжение прямо пропорционально ср. =  2 Е /  2 и обратно пропорционально гибкости стержня (при условии, что стержень работает в пределах упругих деформаций).

Данную формулу нельзя применить, когда критическое напряжение оказывается выше предела пропорц.

кр.  пу , т.е. ф – ла Эйлера применяется когда гибкость рассчитываемого стержня больше либо равна  предельной гибкости для материала из которого изг. стержень. пр пц

Критическое напряжение. Гибкость стержня.

Критическое напряжение – это напряжение вызванное критической силой.

ср = Fср / A =  2 Emin / l 2 A

I min – радиус инерции сечения.

Расчетная формула на устойчивость:

Статика сооружений. Основные положения, ее связь с теор. Механикой, сопротивлением материалов и смежными специальными предметами.

Статикой сооружения называется раздел строительной механики, изучающий методы и расчеты сооружений на прочность, жесткость и устойчивость при статическом действии нагрузок.

Требования предъявляемые к сооружению:

неподвижность относительно основания и неизменяемость преданной геометрической формы в течении всего срока эксплуатации.

Прочность, жесткость и устойчивость.

Установление законов образования наивыгоднейших форм сооружения.

Определение внутренних усилий во всех элементах сооружения.

Изучение упругих перемещений возникающих а сооружениях под влиянием внешних нагрузок.

Исследование устойчивости сооружения.

Основные допущения в статике сооружений те же, что и в сопротивлении материалов, с той разницей, что они относятся не к отдельным элементам, а ко всему сооружению вцелом.

Источник

Ядро сечения

До сих пор мы изображали нейтральную линию, проходящую через сечение. В общем случае она может проходить и вне его.

Действительно, при расположении точки приложения силы в центре сечения, то нейтральная линия будет проходить в бесконечности.

По мере увеличения эксцентриситета нейтральная линия будет приближаться к сечению, и при каком то значении эксцентриситета нейтральная линия начнет пересекать сечение. В последнем случае по одну сторону от нейтральной линии напряжения будут растягивающие, а по другую – сжимающими.

Для брусьев из материалов, плохо сопротивляющихся растяжению (например для кирпичной кладки), важно, что бы по всему поперечному сечению напряжения были одного знака. Тогда необходимо установить область удаления силы Р от оси, при которых будет обеспечиваться условие постоянства знака напряжения по сечению. Такая область называется ядром сечения.

Итак, ядром сечения называется область вокруг центра тяжести поперечного сечения, которая обладает следующим свойством: если внецентренно приложенная нагрузка расположена в области ядра, то нормальные напряжения во всех точках поперечного сечения имеют один знак.

Для построения ядра сечения необходимо провести нулевые линии, соответствующие их предельному состоянию (это будут касательные к нашему сечению), для каждой из этих линий найти соответствующую ей точку приложения силы и, соединяя полученные точки, получить контур, который и будет являться ядром сечения.

Чтобы облегчить построение ядра сечения используют свойство нейтральной линии: при повороте нейтральной линии вокруг некоторой фиксированной точки контура сечения точка приложения силы перемещается вдоль некоторой прямой.

Построим ядро сечения для прямоугольного сечения АВСD (рис. 2.6.6, а). Совместим вначале нейтральную линию со стороной CD (положение 1-1). Очевидно отрезки, отсекаемые нейтральной линией на осях и

;

Из выражения 2.6.11 определим координаты точки приложения силы Р:

Таким образом, координаты точки ядра сечения определены. Совместим теперь нейтральную линию со стороной(положение 2-2) (рис.2.6.6, б). Имеем

;

Тогда координаты точки ядра

Аналогично определяются координаты точек и (рис.2.6.6, в).

При переходе нейтральной линии с одной стороны на другую точка приложения силы перемещается по прямой, образуя контур ядра. Таким образом, ядром сечения будет ромб с диагоналями, равными одной трети соответствующей стороны сечения.

Источник

Лекции / Лекции по сопротивлению материалов / Лекция № 28. Ядро сечения при внецентренном сжатии

Лекция № 28. Ядро сечения при внецентренном сжатии

При конструировании стержней из материалов, плохо сопротивляющихся растяжению (бетон), весьма желательно добиться того, чтобы все сечение работало лишь на сжатие. Этого можно достигнуть, не давая точке приложения силы Р слишком далеко отходить от центра тяжести сечения, ограничивая величину эксцентриситета.

Конструктору желательно заранее знать, какой эксцентриситет при выбранном типе сечения можно допустить, не рискуя вызвать в сечениях стержня напряжений разных знаков. Здесь вводится понятие о так называемом ядре сечения. Этим термином обозначается некоторая область вокруг центра тяжести сечения, внутри которой можно располагать точку приложения силы Р, не вызывая в сечении напряжений разного знака.

Пока точка А располагается внутри ядра, нейтральная ось не пересекает контура сечения, все оно лежит по одну сторону от нейтральной оси и, стало быть, работает лишь на сжатие. При удалении точки А от центра тяжести сечения нейтральная ось будет приближаться к контуру; граница ядра определится тем, что при расположении точки А на этой границе нейтральная ось подойдет вплотную к сечению, коснется его.

Рис.1. Комбинации положения сжимающей силы и нейтральной линии

Таким образом, если мы будем перемещать точку А так, чтобы нейтральная ось катилась по контуру сечения, не пересекая его, то точка А обойдет по границе ядра сечения. Если контур сечения имеет «впадины», то нейтральная ось будет катиться по огибающей контура.

Чтобы получить очертание ядра, необходимо дать нейтральной оси несколько положений, касательных к контуру сечения, определить для этих положений отрезки и и вычислить координаты и точки приложения силы по формулам, вытекающим из известных зависимостей:

это и будут координаты точек контура ядра и .

При многоугольной форме контура сечения (Рис.2), совмещая последовательно нейтральную ось с каждой из сторон многоугольника, мы по отрезкам и определим координаты и точек границы ядра, соответствующих этим сторонам.

При переходе от одной стороны контура сечения к другой нейтральная ось будет вращаться вокруг вершины, разделяющей эти стороны; точка приложения силы будет перемещаться по границе ядра между полученными уже точками. Установим, как должна перемещаться сила Р, чтобы нейтральная ось проходила все время через одну и ту же точку В (,) — вращалась бы около нее. Подставляя координаты этой точки нейтральной оси в известное уравнение нейтральной оси (линии), получим:

Рис.2. Ядро сечения для многоугольной формы поперечного сечения

Таким образом координаты и точки приложения силы Р связаны линейно. При вращении нейтральной оси около постоянной точки В точка А приложения силы движется по прямой. Обратно, перемещение силы Р по прямой связано с вращением нейтральной оси около постоянной точки.

На Рис.3 изображены три положения точки приложения силы на этой прямой и соответственно три положения нейтральной оси. Таким образом, при многоугольной форме контура сечения очертание ядра между точками, соответствующими сторонам многоугольника, будет состоять из отрезков прямых линий.

Рис.3. Динамика построения ядра сечения

Если контур сечения целиком или частично ограничен кривыми линиями, то построение границы ядра можно вести по точкам. Рассмотрим несколько простых примеров построения ядра сечения.

При выполнении этого построения для прямоугольного поперечного сечения воспользуемся полученными формулами.

Для определения границ ядра сечения при движении точки А по оси Оу найдем то значение , при котором нейтральная ось займет положение Н₁О₁. Имеем:

Таким образом, границы ядра по оси Оу будут отстоять от центра сечения на 1/6 величины b (Рис.4, точки 1 и 3); по оси Oz границы ядра определятся расстояниями (точки 2 и 4).

Для получения очертания ядра целиком изобразим положения нейтральной оси и , соответствующие граничным точкам 1 и 2.

При перемещении силы из точки 1 в точку 2 по границе ядра нейтральная ось должна перейти из положения в положение , все время касаясь сечения, т. е. поворачиваясь вокруг точки D.

Рис.4. построение ядра для прямоугольного сечения.

Для этого сила должна двигаться по прямой 1 — 2. Точно так же можно доказать, что остальными границами ядра будут линии 2—3, 3—4 и 4—1.

Таким образом, для прямоугольного сечения ядро будет ромбом с диагоналями, равными одной трети соответствующей стороны сечения. Поэтому прямоугольное сечение при расположении силы по главной оси работает на напряжения одного знака, если точка приложения силы не выходит за пределы средней трети стороны сечения.

Рис.5. Динамика изменения напряжений при изменении эксцентриситета.

Эпюры распределения нормальных напряжений по прямоугольному сечению при эксцентриситете, равном нулю, меньшем, равном и большем одной шестой ширины сечения, изображены на Рис.5.

Отметим, что при всех положениях силы Р напряжение в центре тяжести сечения (точка О) одинаково и равно и что сила Р не имеет эксцентриситета по второй главной оси.

Для круглого сечения радиуса r очертание ядра будет по симметрии кругом радиуса . Возьмем какое-либо положение нейтральной оси, касательное к контуру. Ось Оу расположим перпендикулярно к этой касательной. Тогда

Рис.6. Ядро сечения для двутавра — а) и швеллера — б)

Таким образом, ядро представляет собой круг с радиусом, вчетверо меньшим, чем радиус сечения.

Для двутавра нейтральная ось при обходе контура не будет пересекать площади поперечного сечения, если будет касаться прямоугольного контура ABCD, описанного около двутавра (Рис.6а). Следовательно, очертание ядра для двутавра имеет форму ромба, как и для прямоугольника, но с другими размерами.

Для швеллера, как и для двутавра, точки 1, 2, 3, 4 контура ядра (Рис.6 б) соответствуют совпадению нейтральной оси со сторонами прямоугольника ABCD.

Источник